Календарь
Август
Пн   7 14 21 28
Вт 1 8 15 22 29
Ср 2 9 16 23 30
Чт 3 10 17 24 31
Пт 4 11 18 25  
Сб 5 12 19 26  
Вс 6 13 20 27  


Движение в центральном симметричном поле



Скачать: Движение в центральном симметричном поле

Немного теории

Центральным называют такое силовое поле, в котором потенциальная энергия частицы является функцией только от расстояния r до определенной точки - центра поля: U=U(r) . Сила, действующая на частицу в таком поле, тоже зависит лишь от расстояния r и направлена в каждой точке пространства вдоль радиуса, проведенного в эту точку из центра поля

Хотя частица, движущаяся в таком поле, и не представляет собой замкнутую систему, тем не менее для нее выполняется закон сохранения момента импульса, если определять момент по отношению к центру поля. Действительно, поскольку направление действующей на частицу силы проходит через центр поля, то равно нулю плечо силы относительно этой точки, а потому равен нулю и момент силы. Согласно уравнению отсюда следует, что L = const  (где L – вектор момента импульса, а K момент силы K = [ rF ]. Уравнение получается из уравнения L = [ p ]. Определим производную по времени от момента импульса частицы. Согласно правилу дифференцирования произведения имеем

Так как - есть скорость v частицы, а p = m v , то первый член есть m [ vv ] и равен нулю, поскольку равно нулю векторное произведение любого вектора самого на себя. Во втором члене производная - есть, как мы знаем, действующая на частицу сила F . Таким образом, .)

Поскольку момент L = m [ rv ] перпендикулярен направлению радиуса-вектора r , то из постоянства направления L следует, что при движении частицы ее радиус-вектор должен оставаться все время в одной плоскости - плоскости, перпендикулярной направлению L . Таким образом, в центральном поле частицы движутся по плоским орбитам - орбитам, лежащим в плоскостях, проходящих через центр поля

Данное уравнение можно записать в виде:

где d s - вектор перемещения материальной точки за время dt. Величина векторного про и з в еде шь двух векторов геометрически представляет собой лощадь построенного на них параллелограмма. Площадь же параллелограмма, построенного на векторах d s и r , есть удвоенная площадь бесконечно узкого сектора , описанного радиусом-вектором дв и жущейся точки за время dt . Обозначив эту площадь через dS, можно записать велич и ну момента в виде

Величина называет ся секториальной ско ростью

Задача о движении в центральном поле в особенности важна потому, что к ней свод и тся задача об относительном движении двух взаимодействующих друг с другом материальных точек - так называемая задача двух тел

Если рассмотреть это движение в системе центра инерции обеих частиц. В этой системе отсчета суммарный импульс частиц равен нулю:

m 1 v 1 +m 2 v 2 =0,

где v 1 , v 2 - скорости част и ц. Введем также относ и тельную скорость частиц

v = v 1 - v 2

Из этих двух равенств получаются следующие формулы формулы

в ы ражающие скорости каждой из частиц через их относит е льную скор о сть

Подставив эти формулы в выражение полной энергии частиц получим

где U(r) - взаимная потенциальная энергия частиц как функция их относительного расстояния r . После простого приведения членов получим

,

где m обозначает величину

называемую приведенной массой частиц

Мы видим, что энергия относительного движения двух частиц такая же, как если бы одна частица с массой m дви галась со скоростью в центральном внешнем поле с потенциальной энергией U(r) . Другими словами, задача о движении двух частиц сводится к задаче о движении одной “приведенной” частицы во внешнем поле

Постановка задачи

Рассмотрим энергию материальной точки в центральном поле сил

, представим (скорость) в полярных координатах

Рассмотрим треугольник ABD:

ds~AB, следовательно

,

откуда получаем

Выразим

(*)

Осталось выразить характер траектории

(**)

Подставим выражение (*) в (**)

Проинтегрируем

Эта формула представляет собой траекторию движения частицы в центральном симметричном поле

Рассмотрим уравнение движения для случая кулоновского поля

, где

Попробуем найти этот интеграл предварительно сделав замену

Сделаем замену ,

тогда

Далее применим формулу

В итоге получаем

,

где ;

Это уравнение конического сечения с фокусом в центре поля

При e >1 – гипербола;

e =1 – парабола;

0< e <1 – эллипс;

e =0 – окружность;

Литература:

1. Л. Д. Ландау, А. И. Ахиезер, Е. М. Лифшиц “Курс общей физики. Механика и молекулярная физика” Москва 1965 г

2. Конспект по механике за первый триместр. Лектор Гурачевский В. Л. 



  © Реферат плюс


Поиск

  © REFERATPLUS.RU  

Яндекс.Метрика